Температура вакуума


До высоты 11 км температура уменьшается и остается далее постоянной до высот 11–25 км. Это связано с тем, что на этих высотах еще сильное влияние на состояние частиц оказывает конвекционное и лучистое равновесие движущихся воздушных масс. Поглощение атмосферным озоном энергии солнечного излучения в ультрафиолетовой части спектра приводит к повышению температуры вплоть до высоты порядка 50 км. При больших высотах (до 80 км) в связи с уменьшением концентрации озона происходит некоторое снижение температуры частиц воздуха, а при еще больших высотах наблюдается возрастание температуры из-за диссоциации и ионизации кислорода под действием ультрафиолетового излучения Солнца. На высоте 200 км, где плотность воздуха сравнительно мала, а скорости движения частиц велики, их температура составляет уже свыше 600°С, на высоте 800 км — более 3000° С.
Итак, из сказанного можно, казалось бы, сделать вывод о том, что космос «горячий», и конструктор, следовательно, должен принять меры к тому, чтобы предохранить космический аппарат от разрушающего действия высоких температур.
нако если взять пластинку и разместить ее в космическом пространстве так, чтобы на нее не поступали никакие тепловые потоки (например, поместить ее вдали от светил, планет и т.д.), то ее температура с течением времени окажется близкой к абсолютному нулю и составит всего 4 К. Этот эксперимент наглядно показывает, что космос «холодный».
Что же получается? Температура частиц воздуха в космосе весьма высокая, а температура тела, размещенного в этой «горячей» среде, оказывается низкой. Налицо парадокс, но парадокс кажущийся — это явление объясняется довольно просто. Из-за малой плотности «космического воздуха» его молекулы очень редко соударяются с помещенным в его среде телом и в результате, несмотря на свою высокую температуру, не могут передать ему такое количество энергии, какое необходимо для заметного повышения его температуры. Специалисты по этому поводу говорят, что в космосе мала передача тепла за счет естественной конвекции.
Низкая температура тела в космическом пространстве никоим образом не говорит еще о том, что перед конструктором стоит единственная тепловая задача — предохранить космический аппарат от переохлаждения. Как это ни может показаться странным на первый взгляд, но специалистам приходится одновременно решать и вторую проблему — защиту материальной части от перегрева. Причина этого, однако, не связана с высокой кинетической температурой молекул воздуха. Она обусловлена тем, что в космическом пространстве есть источники тепла, подогревающие размещенные в нем тела. Наиболее мощный из них — наше светило. За 1 ч оно посылает примерно 1200 ккал на площадку размером 1 м2, расположенную перпендикулярно к его лучам. Плотность солнечного теплового потока зависит от расстояния до Солнца. Для Меркурия, например, она составляет 8000 ккал/м2ч, для Марса — 525 ккал/м2ч, для Юпитера-45 ккал/м2ч, для Плутона-0,6 ккал/м2ч.


Источник: forums.airbase.ru

Какая температура в космосе за пределами земной атмосферы? А в межзвездном пространстве? А если мы выйдем за пределы нашей галактики, будет ли там холоднее, чем внутри Солнечной системы? И можно ли вообще говорить о температуре применительно к вакууму? Попробуем разобраться.

ЧТО ТАКОЕ ТЕПЛО.

Для начала необходимо понять, чем же в принципе является температура, как образуется тепло и отчего возникает холод. Чтобы ответить на эти вопросы, необходимо рассмотреть строение материи на микроуровне. Все вещества во Вселенной состоят из элементарных частиц — электронов, протонов, фотонов и так далее. Из их сочетания образуются атомы и молекулы.

Микрочастицы не являются неподвижными объектами. Атомы и молекулы постоянно колеблются. А элементарные частицы и вовсе перемещаются со скоростями, близкими к световым. Какая тут связь с температурой? Прямая: энергия движения микрочастиц — это и есть тепло. Чем сильнее колеблются молекулы в куске металла, например, тем горячее он будет.


ЧТО ТАКОЕ ХОЛОД!?

Но если тепло — это энергия движения микрочастиц, то какой будет температура в космосе, в вакууме? Конечно, межзвездное пространство не совсем пустое — сквозь него движутся фотоны, несущие свет. Но плотность материи там намного ниже, чем на Земле.

Чем меньше атомы сталкиваются друг с другом, тем слабее греется вещество, которое из них состоит. Если находящийся под большим давлением газ выпустить в разреженное пространство, его температура резко понизится. На этом принципе основана работа всем известного компрессорного холодильника. Таким образом, температура в открытом космосе, где частицы находятся очень далеко друг от друга и не имеют возможности сталкиваться, должна стремиться к абсолютному нулю. Но так ли это на практике?

КАК ПРОИСХОДИТ ПЕРЕДАЧА ТЕПЛА!?

Когда вещество нагревается, его атомы испускают фотоны. Это явление тоже хорошо всем знакомо — накалившийся металлический волосок в электрической лампочке начинает ярко светиться. При этом фотоны переносят тепло. Таким образом энергия переходит от горячего вещества к холодному.

Космическое пространство не только пронизано фотонами, которые испускают бесчисленные звезды и галактики. Вселенная заполнена также так называемым реликтовым излучением, которое образовалось на ранних этапах ее существования. Именно благодаря этому явлению температура в космосе не может опуститься до абсолютного нуля. Даже вдали от звезд и галактик материя будет получать рассеянное по Вселенной тепло от реликтового излучения.


ЧТО ТАКОЕ АБСОЛЮТНЫЙ НУЛЬ?

Никакое вещество нельзя охладить ниже определенной температуры. Ведь остывание — это потеря энергии. В соответствии с законами термодинамики в определенной точке энтропия системы достигнет нуля. В этом состоянии вещество уже не сможет терять энергию. Это и будет предельно возможная низкая температура. Абсолютный нуль — это минус 273,15 °C или ноль по шкале Кельвина. Теоретически такую температуру можно получить в замкнутых системах. Но на практике нигде во Вселенной невозможно создать область пространства, на которую не действовали бы никакие внешние силы.

КАКАЯ ТЕМПЕРАТУРА В КОСМОСЕ!?

Наша Вселенная не однородна. Ядра звезд раскалены до миллионов градусов. Но большая часть пространства, конечно же, значительно холодней. Если говорить о том, какая температура в открытом космосе, то она всего на 2,7 градуса выше значения абсолютного нуля и составляет минус 270,45 по Цельсию.

Это тепло возникает за счет уже упоминавшегося реликтового излучения. Но Вселенная расширяется, а это означает, что ее температура будет постепенно снижаться. Теоретически через триллионы лет вещество в ней может охладиться до минимально возможной отметки. Но вопрос о том, закончится ли расширение Вселенной «тепловой смертью», либо же она станет более разнородной и структурированной из-за действия сил гравитации, остается предметом дискуссий.


В местах скопления материи теплее, но ненамного. Облака газа и пыли, встречающиеся между звездами нашей галактики, имеют температуру от 10 до 20 градусов выше абсолютного нуля, то есть минус 263-253 °C. И только вблизи звезд, внутри которых протекают реакции ядерного синтеза, можно найти достаточно тепла для комфортного существования белковых форм жизни.

ТЕМПЕРАТУРА НА ОКОЛОЗЕМНОЙ ОРБИТЕ.

А какова температура вблизи нашей планеты? Стоит ли космонавтам, отправляющимся на МКС, запасаться теплыми вещами? На околоземной орбите металл под прямыми лучами солнца прогревается до 160 градусов Цельсия. В то же время в тени предметы будут остывать до минус 100 °C. Поэтому для выхода в открытый космос используются скафандры с надежной теплоизоляцией, нагревателями и системой охлаждения, защищающие человека от столь серьезного перепада температур.

Не менее экстремальные условия на поверхности Луны. На ее освещенной стороне жарче, чем в Сахаре. Температура там может превысить 120 °C. Но на темной стороне она падает приблизительно до минус 170 °С. Во время высадки на Луну американцы использовали скафандры, в которых было 17 слоев защитных материалов. Терморегуляция обеспечивалась специальной системой трубочек, в которых циркулировала вода.


ТЕМПЕРАТУРА НА ДРУГИХ ПЛАНЕТАХ СОЛНЕЧНОЙ СИСТЕМЫ.

На климат большое влияние оказывает наличие либо отсутствие атмосферы. Это второй по значению фактор после расстояния до Солнца. Понятно, что по мере удаления от светила температура в космосе падает. Но наличие атмосферы позволяет удержать часть тепла благодаря парниковому эффекту. Наиболее яркой иллюстрацией этого явления может служить климат Венеры. Температура на ее поверхности достигает 477 °C. Благодаря атмосфере Венера жарче, чем Меркурий, который находится ближе к Солнцу. Средняя температура поверхности Меркурия 349,9 °C днем и минус 170,2 °C ночью. Марс может нагреваться до 35 градусов Цельсия летом на экваторе и охлаждаться до -143 °C зимой в районе полярных шапок. На Юпитере температура достигает -153 °C.

Но чем дальше от Солнца, тем холоднее. Уран уже не спасает даже атмосферный слой. Он хоть и задерживает тепло, не давая ему сразу уходить в открытый космос, но температура там все равно падает до минус 224 °C. Но холоднее всего на Плутоне. Температура его поверхности — минус 240 °C. Это лишь на 33 градуса выше абсолютного нуля.

САМОЕ ХОЛОДНОЕ МЕСТО В КОСМОСЕ.

Выше было сказано, что межзвездное пространство прогревается реликтовым излучением, а потому температура в космосе по Цельсию не опускается ниже минус 270 градусов. Но оказывается, могут существовать и более холодные участки. В 1998 году телескоп Хаббл обнаружил газо-пылевое облако, которое стремительно расширяется. Туманность, названная Бумерангом, образовалась вследствие явления, известного как звездный ветер. Это очень интересный процесс. Суть его состоит в том, что из центральной звезды с огромной скоростью «выдувается» поток материи, которая попадая в разреженное космическое пространство охлаждается вследствие резкого расширения.


По оценкам ученых, температура в туманности Бумеранг составляет всего один градус по шкале Кельвина, или минус 272 °C. Это самая низкая температура в космосе, которую на данный момент удалось зафиксировать астрономам. Туманность Бумеранг находится на расстоянии 5 тысяч световых лет от Земли. Наблюдать ее можно в созвездии Центавра.

Источник: pikabu.ru

физические процессы в вакууме

Основы вакуумной техники

И.В.БЕЛОКРЫЛОВ

Конспект лекций

3.Физические процессы в вакууме

3.1. Вязкость газов

При перемещении твердого тела со скоростью vnза счет передачи количества движения молекулам газа возникает сила внутреннего трения.
Сила трения по всей поверхности переноса, согласно второму закону Ньютона, определяется общим изменением количества движения в единицу времени:


Температура вакуума,               
(3.1)

где А– площадь поверхности переноса; η – коэффициент динамической вязкости.

 

Температура вакуума.                                     (3.2)

С учетом законов распределения молекул по скоростям и длине свободного пути
Температура вакуума                                             (3.3)

Подставляя коэффициенты η и L, зависящие от давления, получаем


Температура вакуума ,                                           (3.4)

т. е. динамическая вязкость не зависит от давления при низком вакууме.
Температурную зависимость коэффициента вязкости можно определить по формуле
Температура вакуума                                        (3.5)

Т. е. η зависит от ТХ, где х=1/2 – при высоких температурах (T>>C) и х=3/2 – при низких температурах (T<<C).
В области высокого вакуума силу трения можно рассчитать по уравнению

Температура вакуума                               (3.6)

Т. е. сила трения в области высокого вакуума пропорциональна молекулярной концентрации или давлению. Данное уравнение можно преобразовать к виду

Температура вакуума                             (3.7)

В области среднего вакуума можно записать аппроксимирующее выражение

Температура вакуума.                                         (3.8)

Здесь d – расстояние между поверхностями переноса.
Вязкость газов используются для измерения давления в области среднего и высокого вакуума. Однако вязкостные вакуумметры не получили широкого распространения из-за длительности регистрации давления. Гораздо шире вязкость газов используется в технике получения вакуума. На этом принципе работают струйные, эжекторные насосы для получения низкого вакуума.

3.2. Перенос теплоты в вакууме

Теплопередача в разреженных газах может происходить за счет конвекции, теплопроводности и излучения.
При низком вакууме конвективный теплообмен играет важную роль. Перенос теплоты конвекцией от поверхности нити, нагретой до температуры Тм, к стенкам вакуумной камеры, имеющим температуру Т, описывается уравнением

Температура вакуума,                                   (3.9)

где α — коэффициент теплообмена; А — площадь поверхности нити. При свободной конвекции из-за силового воздействия гравитационного поля на газ, имеющий различную плотность вследствие температурных градиентов, коэффициент теплообмена
Температура вакуума                                  (3.10)

где: а — экспериментальный коэффициент, зависящий от материала и формы поверхности.
Коэффициент теплообмена в условиях вынужденной конвекции при поперечном обтекании нити для воздуха
Температура вакуума ,                                   (3.11)

где λ — коэффициент теплопроводности газа; d— характерный размер (диаметр нити); Температура вакуума — критерий Нуссельта;Re — критерий Рейнольдса; k1и k2— константы, зависящие от числа Re: k1=0,45; k2=0,5 при Re<103 и k1=0,245; k2=0,6 при Re>103.
Теплопроводность газа в качестве явления переноса при низком вакууме можно рассматривать аналогично вязкости газа. Вместо количества движения в этом случае переносится энергия молекул газа. Количество теплоты, отнесенное к одной молекуле газа
Температура вакуума,(3.12)

где: cv— теплоемкость газа при постоянном объеме; m— масса молекулы газа;      Т — абсолютная температура.
Если концентрация газа п постоянна, то аналогично можно записать выражение для теплового потока:
Температура вакуума,(3.13)
где λН — коэффициент теплопроводности газа при низком вакууме:
Температура вакуума                        (3.14)

Таким образом, коэффициент теплопроводности газа равен произведению коэффициента динамической вязкости на удельную теплоемкость газа при постоянном объеме. Для расчета cvможно использовать выражение

Температура вакуума,                                   (3.15)

где:Температура вакуума— отношение теплоемкости газа при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме (для одноатомных газов γ= 1,66; для двухатомных γ =1,4; для трехатомных γ =1,3); k— постоянная Больцмана;    m — масса молекулы газа.
Молекулярно — кинетическая теория, используя функции распределения скоростей и длин свободного пути молекул газа, дает для коэффициента теплопроводности более точное выражение
Температура вакуума                                   (3.16)

отличающееся не более чем на 20 % от значения, получаемого выражением (3.15).
Характер зависимости коэффициента теплопроводности и коэффициента динамической вязкости газа при низком вакууме от температуры и давления идентичен.
Теплопередачу излучением в низком вакууме можно определить по закону Стефана — Больцмана:
Температура вакуума,                          (3.17)

где Еи — плотность теплового потока, Вт/м2; Т1 Т2— температуры на внешней и внутренней поверхности переноса; Ег — геометрический фактор (для параллельных плоскостей и концентричных цилиндрических оболочек Ег=1); Ее — приведенная степень черноты:
Температура вакуума,                         (3.18)

где А1 и А2— площади внешней и внутренней поверхностей переноса; е1 и е2— коэффициенты излучения внешней и внутренней поверхностей.
Для гладких поверхностей в случае нержавеющей стали е = 0,1 при Т=300 К и 0,06 при Т=77 К, а для меди, соответственно, е=0,03 и 0,019.
При установке экранов приведенная степень черноты уменьшается пропорционально количеству установленных экранов N. Если A1=A2; e1=e2=e,то приведенная степень черноты
Температура вакуума.                             (3.19)

В высоком вакууме конвективным теплообменом для технических расчетов обычно пренебрегают, считая его малым по сравнению с другими способами теплопередачи. Теплопроводность газа в высоком вакууме между двумя поверхностями с температурой Т2  и Т1, можно записать в виде

Температура вакуума                  (3.20)
Преобразовав, получим
Температура вакуума,                                 (3.21)

где λВ' — коэффициент теплопроводности газа при высоком вакууме:
Температура вакуума,                                     (3.22)
т. е. коэффициент теплопроводности при высоком вакууме пропорционален давлению.
Более точное выражение, полученное в молекулярно-кинетической теории

Температура вакуума(3.23)
отличается от (3.22) для двухатомных газов на 20 %.
Если при соударении молекулы газа с поверхностью не происходит полного обмена энергии, т. е. коэффициент аккомодации поверхностей переноса меньше единицы, то уменьшение теплового потока учитывается множителем α/(2—α), где α — коэффициент аккомодации для обеих поверхностей переноса.
Таким образом, окончательное выражение для коэффициента теплопроводности газа в высоком вакууме можно записать в виде

Температура вакуума             (3.24)

Теплопередачу излучением в высоком вакууме можно рассчитать.
В области среднего вакуума конвективный теплообмен рассчитывают по формулам (3.17)…(3.19), коэффициент теплопроводности газа может быть приближенно определен по выражению
Температура вакуума,              (3.25)
где
Температура вакуума;   Температура вакуума.

Здесь а1, а2 — коэффициенты аккомодации поверхностей переноса; L— длина свободного пути при средней температуре.
Для приближенных расчетов можно принять, что Температура вакуумаЗначения а для различных газов и материалов подложки приведены в таблицах. Учитывая, что L=L1/p, преобразуем и получим
Температура вакуума,                                 (3.26)

где Температура вакуума;       Температура вакуума.

3.3. Скольжение разреженных газов

Экспериментальные исследования течения газа при малых давлениях в магистрали показали, что действительный расход газа больше теоретического, найденного на основании гидродинамических законов ламинарного течения. Это расхождение объясняется тем, что в отличие от ламинарного течения, при котором скорость на поверхности стенки полагают равной нулю, существует скачок скорости, т. е. на поверхности стенки скорость потока газа имеет некоторое значение, отличное от нуля. Такое течение газа называют течением со скольжением. При дальнейшем понижении давления, когда средняя длина свободного пути молекул газа больше расстояния между стенками, молекулы движутся от стенки до стенки практически без межмолекулярных соударений, т. е. наступает свободное молекулярное течение.
При течении со скольжением обычно считают, что градиенты макроскопической скорости и потока газа постоянны и изменяются только непосредственно около поверхности (рис.3.1.) на расстоянии порядка средней длины свободного пути L молекул газа.
Температура вакуума
Рис. 3.1. Схема течения газа со скольжением.
Для изучения распределения скорости во всем объеме газа на расстояниях, значительно превышающих  L, изменение градиента скорости около поверхности не имеет существенного значения. Для       определения граничных условий движения газа у поверхности достаточно проэкстраполировать линейный участок изменения скорости  до пересечения с поверхностью. Полученное значение uS фиктивной скорости называют скоростью скольжения, причем действительное значение скорости  uS потока у поверхности отличается от значения u1 и от скорости движения поверхности, которая равна нулю, если поверхность неподвижна.
Скорость скольжения вдоль поверхности
Температура вакуума,                                                                 

где Температура вакуума– градиент скорости газового потока по оси x, перпендикулярной к поверхности стенки; Температура вакуума– коэффициент аккомодации тангенциального импульса количества движения; Температура вакуума– вязкость газа; Температура вакуума– плотность газа; Температура вакуума– коэффициент скольжения, имеющий размерность длины:
Температура вакуума.
Под коэффициентом скольжения Температура вакуума понимают расстояние, на которое должна быть удалена стенка, чтобы скорость потока на ней, при экстраполяции линейного измерения скорости, равнялась нулю (на неподвижной стенке) или скорости движения стенки.

3.4 Температурный скачок

Явление, аналогичное скольжению, наблюдается и при исследовании теплопроводности разреженных газов, если средняя длина свободного пути L значительно меньше расстояния между поверхностями тел с разной температурой, т. е. существует различие между температурами поверхности TW и газа T1 непосредственно у поверхности.
На расстоянии от поверхности, большем L, градиент температуры в направлении оси x, перпендикулярной к поверхности, остается постоянным и изменяется только около поверхности (рис.3.2.) Отклонение закона изменения температуры около поверхности от линейного объясняется тем, что молекулы отражаются от стенки при некоторой температуре  Температура вакуума, отличающейся от температуры стенки TW. Энергия молекул газа, подлетающих к стенке, соответствует температуре слоя газа, в котором они испытали последнее столкновение. При T1 отражении молекул от поверхности температура газа должна быть промежуточной между температурой газа в слое, где молекулы претерпели последние столкновения, и температурой стенки, т. е. действительное значение температуры газа у поверхности T1 отличается и от температуры стенки TW, и от температуры T0, соответствующей линейному изменению температуры поверхности.
Температура вакуума
Рис. 3.2. Температурный скачок на границе поверхность – газ.

Разность между фиктивной температурой газа T0 у поверхности, определяемой экстраполяцией линейного закона изменения температуры до температуры поверхности, и температурой стенки TW называют температурным скачком:
Температура вакуума
Здесь Температура вакуума– коэффициент температурного скачка, имеющий размерность длины; его представляют как некоторое расстояние, на которое должна быть отодвинута поверхность стенки, чтобы температура газа на ней равнялась температуре стенки при сохранении линейного закона изменения температуры:

Температура вакуума,                                 (3.27)

где Температура вакуума – коэффициент аккомодации тангенциального импульса количества движения.
Введя коэффициент аккомодации a, получим

Температура вакуума                                  (3.28)

Уравнения (3.27) и (3.28) справедливы для одноатомных газов. Для многоатомных газов
Температура вакуума

где k– показатель адиабаты; cV– изобарная теплоемкость; λ– теплопроводность.
3.5. Процессы изменения состояния газов вакуумных систем

Во время работы вакуумной системы газ в откаченном объеме расширяется, в результате чего меняется его температура. Непостоянство температуры газа сказывается на точности расчета, что необходимо учитывать, особенно при наличии в системе конденсирующихся паров. В месте с тем, при малых давлениях (меньше 10 Па) процесс расширения газа можно считать изотермическим, так как расширение происходит медленно, и газ успевает воспринимать тепло, от окружающих стенок, сохраняя свою температуру практически постоянной – примерно равной температуре стенок. При изотермических процессах справедлив закон Бойля – Мариотта. При достаточно высоких давлениях в вакуумной системе расширение газа обычно происходит столь быстро, что температура окружающих стенок не успевает сказаться на температуре газа, в таком случае процесс рассчитывается по уравнению адиабаты. Возможны промежуточные политропные процессы.

{jlcomments}

Источник: vactron.ru

Источник: www.chem21.info

Почему-то многих людей очень волнует вопрос, вынесенный в заголовок. Судя по всему, эти люди не очень хорошо помнят курс школьной физики. Давайте вспоминать вместе.

Любое тепло – это кинетическая энергия молекул. Чем выше кинетическая энергия, тем выше температура. При соударении молекул кинетическая энергия передается – так осуществляется распространение температуры на весь объем тела. Это называется теплообменом.

В космосе молекул очень мало. Космос, конечно, не абсолютный вакуум, но межзвездное вещество имеет настолько разреженный характер, что количество молекул ничтожно мало. И поэтому тепло переносить нечем. На этом принципе работает обычный термос. В его колбе выкачен весь воздух, и тепло из внутренности колбы не может передаться наружу, так как нет молекул воздуха – «транспорта» для переноса.

Поэтому, если мы поместим термометр в космос, он нам покажет… температуру, которая была на нем до этого. Кстати, просто о температуре космоса говорить несколько некорректно – можно рассуждать только о температуре какого-либо тела, будь оно в твердом, жидком или газообразном состоянии. А абсолютный вакуум температуру иметь не может.

Следует заметить, что температура в космосе может распространяться не только теплообменом, а также посредством теплового излучения – когда при соударениях атомов и молекул происходит их возбуждение с испусканием электромагнитных волн. Поэтому наш термометр в космосе потихоньку, но всё же начнет отдавать своё тепло посредством излучения.

Если мы находимся вдали от звёзд, способных своим излучением нагреть термометр, то температура в нем с течением времени снизится практически до абсолютного нуля: до -270 градусов Цельсия. Эту температуру обеспечивает реликтовое излучение, находящееся в космосе со времен Большого взрыва (как известно, абсолютный ноль, составляющий -273 градуса, существовать в природе не может).

Если же мы поместим термометр недалеко от МКС, то Солнце своим излучением нагреет его примерно до +150 градусов. В тени термометр покажет около -150 градусов. Как еще один пример рассмотрим Меркурий – самую близкую к Солнцу планету. На солнечной стороне температура достигает +350 градусов, а на теневой стороне -170 градусов.

Вообще, почему-то принято считать, что на орбите царит адский холод. Но для космических аппаратов наибольший враг – это жара. Работающие на аппаратах и зондах системы выделяют тепло, которое само по себе в космос отводится крайне плохо по изложенным выше причинам. Приходится выдумывать специальные системы для отвода тепла. По этой же причине космические аппараты завертывают в экранно-вакуумную теплоизоляцию – специальный полимер с металлическим напылением, напоминающий золотую фольгу. ЭВТИ предохраняет аппарат от нагревания солнечными лучами, эффективно отражая инфракрасное излучение.

Если тебе понравится статья, жми палец вверх! Тебе не сложно, а нам приятно!

Подписывайся на наш канал, расскажи о нем в соцсетях, а уж мы постараемся не ударить в грязь лицом )

Источник: zen.yandex.ru


You May Also Like

About the Author: admind

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

Этот сайт использует Akismet для борьбы со спамом. Узнайте, как обрабатываются ваши данные комментариев.